ω_>1рад = ω_>2 * r_>2 / r_>гад

ω_>2рад = ω_>1 * r_>2 / r_>рад

Отсюда приращение угловой скорости эквивалентного вращательного движения для определения полной силы Кориолиса равно:

Δω_>рад = ω_{>2 рад} – ω_>1рад = ω_>1 * r_>2 / r_>рад – ω_>2 * r_>2 / r_>рад (4.2.1)

Тогда уравнение динамики вращательного движения, приведённого к общему эквиваленту – мерному радиану примет вид:

F_>рад = – Fк = m * (ω_>2 * r_>2 – ω_>1 * r_>2) / Δt (4.2.2)

где

Fк: сила Кориолиса.

Или в более общем виде:

F_>рад = – Fк = (m * r_>рад * Δω_>рад) / Δt (4.2.3)

Поскольку

Δω_>рад / Δt = ε_>рад,

то после дифференцирования выражения (4.2.3) в предположении, что переменной дифференцирования является (Δω_>о) сила Кориолиса определится также следующим выражением:

Fк = m * r_>рад* ε_>рад (4.2.4)

Как видно выражение (4.2.3), (4.2.4) отличаются от привычной традиционной формулы для силы Кориолиса. В них отсутствует множитель «2», а также радиальная скорость относительного движения и угловая скорость переносного вращения. Зато присутствует радиус, который нельзя дифференцировать по времени, т.к. по физическому смыслу динамики вращательного движения это величина постоянная.

С учётом меры вращения (r_>о) выражение (4.2.3) и (4.2.4) можно переписать в символах динамики Ньютона:

Fк = (m * r_>рад * Δω_>рад) / Δt = (m * r_>рад * Δω* r / r_>рад) / Δt =

= m * Δω *r / Δt = m * ΔV/ Δt = m * а_>к (4.2.3*)

или

Fк = m * r_>рад* ε_>рад = m * r_>рад * ε * r / r_>рад = m * ε * r =

= m * а_>к (4.2.4*)

Поскольку мы фактически вели расчёт по приращению линейной скорости переносного вращения, то совершенно очевидно, что ускорение Кориолиса (а_>к) определяет только приращение линейной скорости по абсолютной величине. Об этом же свидетельствует и мерная вращательная динамика (см. выражения (4.2.3*) и (4.2.4*)). Никакого центростремительного ускорения по вращению радиальной скорости в его составе нет. Приращение угловой скорости во вращательном движении с постоянным радиусом свидетельствует о приращении только линейной скорости вращения.

Таким образом, предложенный подход к динамике вращательного движения через меру вращения – образцовый радиан, имеющий размерность один метр вращения [м_>рад], позволяет установить истинный смысл явления Кориолиса, который в классической физике настолько глубоко спрятан в различных абстракциях в виде всяческих моментов, что вот уже более 200 лет его никто не может отыскать.

Для того чтобы иметь возможность сравнивать величину ускорения Кориолиса, полученного с помощью размерного образцового радиана с классическим ускорением Кориолиса необходимо привести полученные нами выражения к традиционному классическому виду с использованием соотношений второго закона Кеплера (ω_>1 / ω_>2 = r_>2^>2 / r_>1^>2).

В традиционной формуле ускорение Кориолиса, как известно, определяется через угловую скорость переносного вращения и радиальную скорость относительного движения. Для приведения полученных выражений к традиционному виду преобразуем выражение (4.2.1) следующим образом:

Δω_>рад = ω_>2рад – ω_>1рад = ω_>1 * r_>2 / r_>рад – ω_>2 * r_>2 / r_>рад =

= (ω_>1 * r_>2 – ω_>2 * r_>2) / r_>рад (4.2.5)

Выразим (ω_>2) через (ω_>1) в соответствии со вторым законом Кеплера (ω_>1 / ω_>2 = r_>2^>2 / r_>1^>2):

ω_>2 = ω_>1 * r_>1^>2 / r_>2^>2

Подставим полученное выражение для (ω_>2) в (4.2.5):

Δω_>рад = (ω_>1 * r_>2^>2 – ω_>1 * r_>1^>2) / (r_>2 * r_>рад) = ω_>1 * (r_>2