Для большего понимания настоящего эффекта укажем, что пусть изначально задаётся определение кинетической энергии частицы согласно (1), откуда видно, что если выполняются условия действия квантового туннельного эффекта, то получается, что импульс такой частицы, удовлетворяющая поставленным условиям должен становиться мнимой величиной и казалось бы это никак не могло быть в реальности, но вместе с этим решение знаменитого уравнения Шрёдингера (2), где потенциальная энергия частицы является константой имеет решение (3), откуда выводиться значение для импульса как (4).

И хотя в данном случае импульс становиться мнимым, когда величина потенциального барьера начинает превышать полную энергию частицы, как это и было указано. Для понимания природы и причин настоящего явления можно прибегнуть к представлению отдельной модели с тремя потенциальными барьерами, для каждой из которых будут определены свои волновые уравнения, после чего будет выведено конечное выражение, либо можно воспользоваться более наглядным соотношением неопределённости Гейзенберга. Как можно видеть из первого соотношения для неточностей координат и импульса, при более точном определении координат частицы уменьшается точность её импульса, за счёт чего можно говорить о нахождении величины импульса частиц в любом подходящем множестве величин в это время, что и позволяет частице обладать комплексным значением импульса, что и становиться причиной туннельного эффекта. Однако, в таком случае будет иметь место определение величины определяющая вероятность прохождения частицы через этот барьер.

Так настоящий коэффициент прохождения определяется согласно первоначальной модели, согласно которой пусть имеются три потенциальных барьера, первая и третья из которых имеют нулевую высоту, а вторая достаточно высокую, чтобы превышать значение полной энергии частицы. В таком случае, во время приближения частицы к потенциальному барьеру, определение её координаты увеличивается, за счёт чего по соотношению неопределённости уменьшается определённой её импульса, после чего определённое количество её составных могут проходить через барьер, а определённая может быть отражена. Именно отношение этих двух компонентов дают некое определение тока вероятности, где в качестве числителя выступает ток вероятности падающей на барьер волны, а на роли знаменателя – ток вероятности проходящей через барьер части волны. Также обратным значением этой величине является ток отражения, откуда уместным является определение их суммы, равной единице.

Кроме этого, значение этих величин, согласно закономерностям квантовой механики можно определить через квазиклассическое приближение, где определяются соотношения, согласно (5).

В таком случае можно говорить о том, что, если имеется частица, с определённым значением энергии, меньшая чем значение потенциального барьера, также становиться возможным определить вероятность, с которой эта частица может пройти через этот потенциальный барьер. Так, для электрона с изменяющейся кинетической энергией, для прохождения потенциального барьера в 1 ГэВ, при увеличении её энергии до этого значения, функция вероятности изменяется согласно Графику 1.

В данном случае можно будет наглядно наблюдать за тем, как начинает изменяться вероятность прохождения и уже, когда величина становиться равной величине потенциального барьера, даже тогда нельзя уже говорить о полном прохождении (6).

И хотя, с одной стороны, разбор настоящего эффекта, может быть, в изначальном понимании сделан для описания более известных практических явлений, но как оказалось существуют новые методы, согласно которым можно посредством этой технологии передавать энергию/информацию практически на неограниченное расстояние. Дело в том, что сегодня возможно передавать частице огромное значение энергии вплоть до десятков ТэВ, что уже равняется величине потенциального барьера, состоящий из 1 000 атомов, стоящие на пути частицы, то есть она может пройти сквозь тысячу атомов не затратив энергию с вероятностью в 64%, при этом изначально придавая определённое направление в пространстве настоящей частице. А поскольку частица не меняет своей энергии после прохождения барьера, разве что могут быть затрачены ресурсы только в качестве преодоления вероятности, то можно говорить о передаче оставшейся величины энергии на огромное, космическое расстояние.