Для дальнейшего вычисления температуры образованного сплава из результирующих элементов, необходимо определения малого множества значений удельной теплоёмкости элементов (63) и самого значения температуры (64).

Вторая стадия анализа масс осуществляется аналогичным образом относительно энергий с вычислением серы-32 второго типа (65), а затем вычисляя суммарную вторую стадию указанных энергий (66).

Масса образованной серы-32 второго типа для второй стадии картежа вычисляется аналогичным образом (67), как и температура (68).

На этой стадии анализ температурных показателей и параметров ядер заключаются, переходя к анализу частиц. Общая работа, которую они выполняют могут быть вычислены для позитрона (69) и электрона (70), с соответствующими токами, предварительно вычислив скорость позитрона (69) и после его ток (70), также для скорости электрона (71) и его тока (72).

В результате проведённой работы заключается анализ ядерной реакции с внутренними параметрами.

После осуществления ядерной реакции в первом канале позитрон и фосфор-32 имеют положительные заряды, что приводит к ситуации использования выходящего кулоновского барьера. Для вычисления его значения изначально определяется радиус фосфора-32 (75), за ним само значение (76) и картеж, его первая стадия преобразуется в форму (77).

Для создания второй стадии картежа создаётся необходимость вычисления энергии серы-32 для второй стадии из изменённых параметров фосфора-32 первой стадии (78) и электрона (79), организуя полный вид картежа после кулоновского барьера (80).

Анализ ядер образованного картежа позволяет определить работу фосфора-32 (81) и серы-32 (82) первой стадии после кулоновского барьера, вместе с суммарными мощностями (83), а соответственно и суммарной температурой для первой стадии картежа (84).

Величина температуры второй стадии картежа после кулоновского барьера вычисляется аналогичным вычислением работы серы-32 второго типа (85) и суммарной мощности второй стадии (86), со следующим затем вычислением величины температуры (87).

Для частиц осуществляется аналогичная работа с вычислением совершаемых работ для электрона (88) и позитрона (89) после кулоновского барьера, вместе со следующими скоростями и током электрона (90—91) и позитрона (92—93).

Таким образом заключается анализ ядерной реакции.

В последующем необходимо рассмотреть следствие осуществлённого взаимодействия на фотоэлектрический эффект, описываемый согласно (94) и где важно отметить, что ключевым изменением в данном случае будет изменение состава сплава с созданием новых ядер.

Указанный случай является действительным для момента с чистым кремнием-28 с работой выхода, частотой и волной де Бройля для идеально подходящего входящего излучения (95), а следовательно, с образованием результирующих электронов в диапазоне ультрафиолетового излучения (96) с образуемым в данном случае напряжением (97).

Исходя из представленных результатов, необходим переход в сторону определения воздействия на чистый кремний-28 со стороны силы тока, для чего определяется интенсивность излучения (98), радиус принимающего излучение ядра (99), а также ядерной эффективное сечение фотоэффекта на ядрах кремния-28 с указанными энергиями (100), что позволяет вычислить процентное соотношение (101).

Поскольку в данном случае состав материала мишени изменился, также должен проводиться анализ относительно каждого из ядер. Таким образом вычисляется радиус и сечение фотоэффекта для фосфора-32 (102—103), с его плотностью ядер (104) и процентным соотношением (105).