Это количество ядер, присутствующие в одном кубометре используемого вещества, следовательно, исходя из введённых определить и обозначений, можно прийти к выводу, что во всей мишени имеется (21) ядер, а если учитывать, что площадь куда попадая частицы входят во взаимодействие, считая как площадь единичного случая, куда достаточно попасть одной направленной частице, чтобы реакция произошла, принять (14), то для всей мишени это значения может быть определено согласно (22).

Теперь можно определить отношение всей площади, попадая на которое можно вызвать начало реакции ко всей площади мишени, которое будет равняться отношению частиц, которые вошли в реакцию ко всем частицам – функции, выражающая в начальный момент времени это значение, направленные в пучке изначально (23).

Получая такое выражение, можно проинтегрировать обе части, указав, что количество частиц, как известно – функция, которая по определённому интегралу будет брать в себе границы от изначального количества направленных частиц к количеству взаимодействий в мишени для первого интеграла. Для второй же стороны этот определённый интеграл имеет границы от нуля до значения крайней толщины мишени (24—25) [].

Для второго интеграла границы меняются, как и знак выражения (26) с дальнейшим преобразованием (27).

Из этого соотношения можно получить уравнение, которое бы описывало количество частиц входящих во взаимодействие (28) и откуда можно было бы вычислить процентную эффективность ядерной реакции (29).

Таким образом, можно говорить о том, что ядерная реакция прошла в количестве (28) с общей процентной эффективностью (29) с кинетической энергией для вылетающих лёгких частиц (10) и общим зарядом вылетающих частиц (30) и получаемым в результате током (31), соответствующей площадью вылетающей мишени (32), наряду со всеми учитываемыми скоростями вылетающих частиц (33).

Кроме того, из (29) можно вывести и время ядерной реакции (34).

Но здесь были рассмотрены только лёгкие продукты реакции, которые в общей сумме дают мощность, определяемая через (35), как и выполняемая работа (36), а относительно тяжёлых ядер – их энергии не будет достаточной для ускорения, из-за чего она преобразуется в тепловую энергию (37) за счёт малых образуемых скоростей тяжёлых ядер (38).

Однако эта кинетическая энергия быстро распределяется по всему материалу, поэтому определённая в (37) температура относиться только к части образованных новых ядер, а для вычисления температуры мишени после реакции (39) достаточно распределить общую энергию полученных ядер на весь материал.

Таким образом были получены вылетающие частицы с определёнными параметрами и ядра с определёнными температурами. Однако есть такое понятие как выходящий кулоновский барьер. Величина, определённая в (3) является именно входящим кулоновским барьером, а для выходящего кулоновского барьера это выражение преобразуется как (40) с радиусом образуемого тяжёлого ядра, вычисляемый через (41).

К тому же интересным является случай, когда количество частиц больше двух (11), тогда необходимо обратиться к сумме, где кулоновский выходящий барьер начинает суммироваться для одной частицы, получающая энергию от всех остальных частиц и одноимённым с ней зарядом (42—47) и здесь не учитываются соотношения с прочими частицами в пучке, поскольку это явление действует на рассеяние пучка, когда же здесь учитываются масштабы именно после ядерной реакции с близкими расстояниями.

Где (42) используется для самой лёгкой частицы из всех полученных продуктов реакции в множестве (43); для всех промежуточных продуктов реакции (44) на множестве (45) с его условиями; для самой тяжёлой частицы (3.46) в масштабах множества (47).