электромагнитных волн, т. е. аналог такого «странного излучения» с длиной волны в 20 мкм. Как стало теперь известно, вдоль электропотенциалов и гравпотенциалов на волноводах идут сильные вихревые токи, вызывая ионизацию и ядерные структурные изменения в среде распространения, в данном примере, в фотоэмульсии, или в расплавленном цирконии. Характерным качеством этих следов, отличающих их от известных следов различных элементарных частиц в таких детекторах, является строгая периодичность и высокая степень ионизации, т. е. длина волны фотонов и фононов порядка 20 мкм (1,5 х 10^>4 ГГц). «Странность» такого излучения и заключается в том, что это «тяжёлые» кванты ЭМВ и гиперзвука.

А, например, в экспериментах С. В. Адаменко пиконаносекундные149 «тяжёлые» вихроны уже способны родить самородок из чистого железа диаметром 100 микрон в первичной матрице анода, путём ионизации вихревым полем макровихрона частиц с внешних оболочек ядер меди. Другими словами, происходит ионизация заряженных частиц с внешних оболочек ядер меди до образования в стабильном (без радиоактивности протонной, нейтронной, гамма-лучей) состоянии атомов железа в фазовом объёме твердого тела с размерностью полволны этого резонансного фотона с длиной волны в 100 микрон. Такой процесс можно назвать ядерным фотоэффектом заряженных частиц с внешних оболочек ядер меди. Механизм ионизации ничем не отличается от атомного фотоэффекта внешнего электрона, но невозможен лёгкими атомными фотонами той же частоты. В этом процессе резонансные «тяжёлые» СВЧ фотоны и фононы, создающиеся мощными магнитными зарядами и сфокусированные его электромонополями в центр полусферы анода, способны взорвать электрод изнутри вихревыми токами вдоль волноводов из электропотенциалов и гравпотенциалов. Перед началом вихревых токов идёт сверхбыстрый ядерный ток – распаковка-фотоионизация потока заряженных частиц внешних оболочек атомных ядер, а также их резонансное взаимодействие с окружающими ядрами, преобразующих первоначальный состав ядер твёрдой решётки в ядерно-мезонную плазму. Освобождённые «тяжёлыми» магнитными зарядами эти резонансные частицы из ядерно-мезонной плазмы активно оседают на близлежащих ядрах меди с образованием ядер цинка, что и наблюдается в опытах выстрелах С. В. Адаменко.

В отличие от Гигантского резонанса на ядрах, он якобы является низкоэнергетическим и подтверждает участие «тяжёлых» магнитных зарядов в таком процессе. Эти «тяжелые» фотоны создаются вблизи анода разрядом в 500 Кв с фронтом импульса до одной наносекунды и током свыше 10 Ка. Частоты, формирующие фронты таких импульсов, находятся в диапазоне 10^>12 – 10^>13 Гц, а плотность кластера зёрен-потенциалов, привносимого магнитным или гравитационным монополем во внешнюю оболочку ядер меди уже становится достаточным для ионизации частиц её заполняющих. Начиная с 2000 года проведены тысячи экспериментов («выстрелов») на цилиндрических анодах миллиметрового диаметра, в каждом из которых происходит взрыв проволочки-анода, т. е. её внутренней части, а в продуктах взрыва находится практически вся стабильная часть таблицы Менделеева, причём в макроскопических количествах, а также ещё тяжелые, сверхтяжёлые ядра до 1000 атомных единиц и отрицательно заряженные ядра (ядерно-ионные реакции, Кладов А. Ф.).

Исследования LENR А. В. Вачаевым показали, что для получения каждого целевого элемента существует оптимальный ток стабилизации. Например, для Zn – 30 А/ мм^>2, для Al – 18,5 А/мм^>2, для Fe – 22,2 А/ мм^>2, для Cu – 25 А/ мм^>2. Именно такие калибровочные плотности токов для конкретной водной проточно-разрядной ячейки (фото 2.6) в сочетании с электронной схемой индуктивного типа разряда в таком реакторе