Рассмотрим на основе изложенного зарождение разрыва в монофронте. Будем искать условия преобладания ^>АК_>f над ^>ТК_>f, которое наступает в результате достижения критического приращения ΔС_>кр., которое обеспечивает преобладание скорости разветвления, т.е. скорости роста ОН-радикалов, в зоне А над суммой скоростей производства в Т зоне Н-атомов и скорости их доставки в зону А. Возникновение автономности зоны А, и далее достижение системой точки бифуркации – события, обусловленные соотношением скорости диффузии в зоне ОТК и расширением трубки тока Ψ по (1).

Таким образом, в результате смены ведущего радикала, – вместо Н-атома ведущим становится гидроксил А-блока, реакция переходит в автономный режим. Скорость распространения холодного монофронта в поле расширяющегося потока горючей смеси уравновешивается в некоторой координате Z_>0 ниже по потоку с некоторым относительным расширением трубки тока Ψ.

Поэтому, приращения массы топлива в его потоковой скорости реакции, вызывает линейное изменение ширины зоны ОТК:

где: Δ ℓ – величина смещения холодного монофронта, с момента введения в горючую смесь приращения ΔС_>0. Она может быть числено выражена проекцией суммарных реакций на единицу пламени фронта;

N_>f – число молей топлива в единице объёма;

U_>0 – линейная скорость потока.

Используя соотношение для ε и выражения для фактора стадийности S (см. сообщение 1) найдём величину этого смещения или ширину разрыва, приходящуюся на малую величину ε:

Производя замену ^>ТК_>f и далее ^>АК_>f найдем ширину разрыва фронта L:

Применительно к фронту пламени гексана [1 – 3], в котором при Т_>0 = 344 К, значение N = 0,37 × 10^>-5 мол.см^>-3 , Ψ = 1,4, U_>0 = 15 cм с-1, АКf = 0,2× 10-4 мол.см^>-3с^>-1, а так же согласно данным табл.

2 S = 7,5 и вычисленная по (4) величина ε = 1,3× 10-4 мол.см^>-3с^>-1.

Вычисленное значение Δℓ по (5) составляет 2,6 мм, что одного порядка с экспериментальной величиной 0,8мм, найденной выше по соответствующей кривой тепловыделения (рис. 6). Вычисления по кривым [3] Т_>0 = 404 К при значениях ^>АКf = 1,3 × 10^>-4 мол.

см^>-3с^>-1, ^>ТКf = 0,25 × 10^>-4 мол.см^>-3с^>-1 , Ψ = 1,45, S = 5,2 и 1,5 = ε×10^>-4 мол.см^>-3с^>-1 дают Δℓ = 2,9. Для Т_>0 = 480, Ψ = 1,8, ^>АКf =1,0× 10^>-4

мол.см^>-3с^>-1, ^>ТКf = 0,3, S =3,3 и ε = 0,7 мол.см^>-3с^>-1 величина Δℓ = 3,07 мм. Выше, при анализе рис. 6 из экстраполяции было найдено значение L для Т_>0 = 480 К равным 3,0. Зависимость величины ε от Т_>0 обрывается при достижении ε = 0 и далее к отрицательным значениям. Значение Δℓ при ε < 0 и S < 1(монофронт) теряет физический смысл. Если приращение ΔС_>0 настолько мало, что остается справедливым критерий (4), формула (5) описывает реальную феноменологию.

Представление о механизме бифуркации фронта пламени построено на изначальном допущении о конкурирующем взаимодействии А и Т механизмов в пределах этого же фронта. Полученные результаты в настоящей работе, – фактор стадийности, ОТК, критерий бифуркации, ширина разрыва Δℓ, отсутствие отклика на изменение Т_>0 у ряда компонентов реакционной смеси, выбранной из пределов фронта и, наконец, форма профиля концентрации Н-атомов и ОН-радикалов, и профиля тепловыделения являются достаточно убедительным доказательством справедливости указанного предположения и представляют собой новые сведения о монофронте и бифронте пламён.

На основе разработанного в сообщении 1 количественного метода измерения степени стадийности горючей смеси с параметрами С